какие методы исследования заряженных частиц вы знаете
Методы регистрации заряженных частиц
І. Ознакомьтесь с теоретическим материалом.
Для изучения ядерных явлений были разработаны многочисленные методы регистрации элементарных частиц и излучений. Рассмотрим некоторые из них, которые наиболее широко используются.
1) Газоразрядный счётчик Гейгера
Трубка заполняется газом, обычно аргоном. Действие счётчика основано на ударной ионизации. Заряженная частица (электрон, Υ-частица и т.д.), пролетая в газе, отрывает от атомов электроны и создаёт положительные ионы и свободные электроны. Электрическое поле между анодом и катодом (к ним подводится высокое напряжение) ускоряет электроны до энергии, при которых начинается ударная ионизация. Возникает лавина ионов, и ток через счётчик резко возрастает. При этом на нагрузочном резисторе R образуется импульс напряжения, который подаётся в регистрирующее устройство. Для того чтобы счётчик мог регистрировать следующую попавшую в него частицу, лавинный разряд необходимо погасить. Это происходит автоматически.
Счётчик Гейгера применяется в основном для регистрации электронов и Y-квантов (фотонов большой энергии).Однако непосредственно Y-кванты вследствие их малой ионизирующей способности не регистрируются. Для их обнаружения внутреннюю стенку трубки покрывают материалом, из которого Y-кванты выбивают электроны.
Счётчик регистрирует почти все попадающие в него электроны; что же касаетсяY- квантов, то он регистрирует приблизительно только один Y-квант из ста. Регистрация тяжёлых частиц (например, Ј-частиц) затруднена, так как сложно сделать в счётчике достаточно тонкое «окошко», прозрачное для этих частиц.
Действие камеры Вильсона основано на конденсации перенасыщенного пара на ионах с образованием капелек воды. Эти ионы создаёт вдоль своей траектории движущаяся заряженная частица.
Прибор представляет собой цилиндр с поршнем 1 (рис. 2), накрытый плоской стеклянной крышкой 2. Рабочий объем камеры заполнен газом, который содержит насыщенный пар. При быстром перемещении поршня вниз газ в объеме адиабатически расширяется и охлаждается, при этом становясь перенасыщенным. Когда в этом пространстве пролетает частица, создающая на своем пути ионы, то на этих ионах образуются капельки сконденсировавшегося пара. В камере возникает след траектории частицы (трек) в виде полоски тумана (рис.3), который можно наблюдать и фотографировать. Трек существует десятые доли секунды. Вернув поршень в исходное положение и удалив ионы электрическим полем, можно вновь выполнить адиабатное расширение. Таким образом, опыты с камерой можно проводить многократно.
Если камеру поместить между полюсами электромагнита, то возможности камеры по изучению свойств частиц значительно расширяются. В этом случае на движущуюся частицу действует сила Лоренца, что позволяет по искривлению траектории определить значение заряда частицы и ее импульс. На рисунке 4 приведен возможный вариант расшифровки фотографии треков электрона и позитрона. Вектор индукции В магнитного поля направлен перпендикулярно плоскости чертежа за чертеж. Влево отклоняется позитрон, вправо — электрон.
Отличается от камеры Вильсона тем, что перенасыщенные пары в рабочем объеме камеры заменяются перегретой жидкостью, т.е. такой жидкостью, которая находится под давлением, меньшим давления ее насыщенных паров.
Пролетая в такой жидкости, частица вызывает возникновение пузырьков пара, образуя тем самым трек (рис.5).
В исходном состоянии поршень сжимает жидкость. При резком понижении давления температура кипения жидкости оказывается меньше температуры окружающей среды.
Жидкость переходит в неустойчивое (перегретое) состояние. Это и обеспечивает появление пузырьков на пути движения частицы. В качестве рабочей смеси применяются водород, ксенон, пропан и некоторые другие вещества.
Преимущество пузырьковой камеры перед камерой Вильсона обусловлено большей плотностью рабочего вещества. Пробеги частиц вследствие этого оказываются достаточно короткими, и частицы даже больших энергий застревают в камере. Это позволяет наблюдать серию последовательных превращений частицы и вызываемые ею реакции.
4) Метод толстослойных фотоэмульсий
Для регистрации частиц наряду с камерами Вильсона и пузырьковыми камерами применяются толстослойные фотоэмульсии. Ионизирующие действие быстрых заряженных частиц на эмульсию фотопластинки. Фотоэмульсия содержит большое количество микроскопических кристалликов бромида серебра.
Быстрая заряженная частица, пронизывая кристаллик, отрывает электроны от отдельных атомов брома. Цепочка таких кристалликов образует скрытое изображение. При появлении в этих кристалликах восстанавливается металлическое серебро и цепочка зёрен серебра образует трек частицы.
По длине и толщине трека можно оценить энергию и массу частицы. Из-за большой плотности фотоэмульсии треки получаются очень короткими, но при фотографировании их можно увеличить. Преимущество фотоэмульсии состоит в том, что время экспозиции может быть сколько угодно большим. Это позволяет регистрировать редкие явления. Важно и то, что благодаря большой тормозящей способности фотоэмульсии увеличивается число наблюдаемых интересных реакций между частицами и ядрами.
5) Сцинтилляционный метод
Сцинтилляционный счетчик состоит из сцинтиллятора, фотоэлектронного умножителя и электронных устройств для усиления и подсчета импульсов.Сцинтиллятор преобразует энергию ионизирующего излучения в кванты видимого света, величина которых зависит от типа частиц и материала сцинтиллятора. Кванты видимого света, попав на фотокатод, выбивают из него электроны, число которых многократно увеличивается фотоумножителем. В результате этого на выходе фотоумножителя образуется значительный импульс, который затем усиливается и сосчитывается пересчетной установкой. Таким образом, за счет энергии a-или b-частицы, g-кванта или другой ядерной частицы в сцинтилляторе появляется световая вспышка-сцинтилляция, которая затем с помощью фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) преобразуется в импульс тока и регистрируется.
ІІ. Используя теоретический материал и ресурсы Internet, заполните таблицу
Экспериментальные методы исследования элементарных частиц
Один из методов регистрации частиц – метод сцинтилляций. При попадании частицы в люминесцентный материал происходит вспышка, называемая сцинтилляцией.
Другой вариант – счётчик Гейгера.
В стеклянную колбу закачан инертный газ, обычно аргон. И на них подано большое напряжение. Катод – это пластина, анод – это проволока. Если через трубку пролетает частица, способная ионизировать атомы (а при радиоактивном распаде выделяются именно такие частицы), то она создаёт пробой, и в сети появляется ток. Затем счётчик подсчитывает число таких пробоев в единицу времени и делает вывод о числе высокоэнергетических частиц.
Ещё более навороченный прибор – камера Вильсона. Камера Вильсона – это резервуар с пересыщенным паром воды и спирта. Вода и спирт стремятся сконденсироваться… Но не выходит, так как из камеры удалено всё, что могло бы быть центрами конденсации.
Когда сквозь камеру Вильсона пролетает частица, она ионизирует атомы, оказавшиеся на пути, и те становятся центрами кристаллизации, и по пути следования частицы возникает дорожка из сконденсировавшегося пара – трек.
Рекомендую глянуть, это красиво. Смотреть с 1:40:
Если поместить камеру Вильсона в магнитное поле, заряженные частицы станут двигаться по спирали. По направлению изгиба можно узнать знак заряда частицы, а по радиусу кривизны можно судить о массе, заряде и скорости.
Модификация камеры Вильсона – это пузырьковая камера. В ней вместо пересыщенного пара перегретая жидкость.
Редактировать этот урок и/или добавить задание Добавить свой урок и/или задание
Добавить интересную новость
Добавить анкету репетитора и получать бесплатно заявки на обучение от учеников
При правильном ответе Вы получите 2 балла
Что из нижеперечисленного позволяет определить траекторию каждой отдельной частицы?
Выберите те ответы, которые считаете верными.
Добавление комментариев доступно только зарегистрированным пользователям
Lorem iorLorem ipsum dolor sit amet, sed do eiusmod tempbore et dolore maLorem ipsum dolor sit amet, consectetur adipisicing elit, sed do eiusmod tempborgna aliquoLorem ipsum dolor sit amet, consectetur adipisicing elit, sed do eiusmod tempbore et dLorem ipsum dolor sit amet, consectetur adipisicing elit, sed do eiusmod tempborlore m mollit anim id est laborum.
28.01.17 / 22:14, Иван Иванович Ответить +5
Lorem ipsum dolor sit amet, consectetu sed do eiusmod qui officia deserunt mollit anim id est laborum.
Lorem ipsum dolor sit amet, consectetur adipisicing sed do eiusmod tempboLorem ipsum dolor sit amet, consectetur adipisicing elit, sed do eiusmod temLorem ipsum dolor sit amet, consectetur adipisicing elit, sed do eiusmod tempborpborrum.
28.01.17 / 22:14, Иван Иванович Ответить +5
Какие методы исследования заряженных частиц вы знаете
Выражения атомное ядро и элементарные частицы уже неоднократно упоминались.
Атом состоит из ядра и электронов.
Само атомное ядро состоит из элементарных частиц, нейтронов и протонов.
Раздел физики, в котором исследуется строение и превращение атомных ядер, называется ядерной физикой.
Первоначально разделения на ядерную физику и физику элементарных частиц не было.
С многообразием мира элементарных частиц физики столкнулись при изучении ядерных процессов.
Выделение физики элементарных частиц в самостоятельную область исследования произошло около 1950 г.
Сегодня существуют два самостоятельных раздела физики: содержание одного из них составляет изучение атомных ядер, а содержание другого — изучение природы, свойств и взаимных превращений элементарных частиц.
Благодаря устройствам для регистрации и изучения столкновений и взаимных превращений ядер и элементарных частиц возникла и начала развиваться физика атомного ядра и элементарных частиц.
Принцип действия приборов для регистрации элементарных частиц
Регистрирующий прибор — это более или менее сложная макроскопическая система, которая может находиться в неустойчивом состоянии.
При небольшом возмущении, вызванном пролетевшей частицей, начинается процесс перехода системы в новое, более устойчивое состояние.
Этот процесс и позволяет регистрировать частицу.
В настоящее время используется множество различных методов регистрации частиц.
В зависимости от целей эксперимента и условий, в которых он проводится, применяются те или иные регистрирующие устройства, отличающиеся друг от друга по основным характеристикам.
Газоразрядный счетчик Гейгера
Счетчик Гейгера — один из важнейших приборов для автоматического подсчета частиц.
Счетчик состоит из стеклянной трубки, покрытой изнутри металлическим слоем (катод), и тонкой металлической нити, идущей вдоль оси трубки (анод).
Трубка заполняется газом, обычно аргоном.
Действие счетчика основано на ударной ионизации.
Заряженная частица (электрон, α-частица и т. д.), пролетая в газе, отрывает от атомов электроны и создает положительные ионы и свободные электроны.
Электрическое поле между анодом и катодом (к ним подводится высокое напряжение) ускоряет электроны до энергий, при которых начинается ударная ионизация.
Возникает лавина ионов, и ток через счетчик резко возрастает.
При этом на нагрузочном резисторе R образуется импульс напряжения, который подается в регистрирующее устройство.
Для того чтобы счетчик мог регистрировать следующую попавшую в него частицу, лавинный разряд необходимо погасить.
Это происходит автоматически.
Так как в момент появления импульса тока падение напряжения на нагрузочном резисторе R велико, то напряжение между анодом и катодом резко уменьшается — настолько, что разряд прекращается.
Счетчик Гейгера применяется в основном для регистрации электронов и γ-квантов (фотонов большой энергии).
В настоящее время созданы счетчики, работающие на иных принципах.
Камера Вильсона
Счетчики позволяют лишь регистрировать факт прохождения через них частицы и фиксировать некоторые ее характеристики.
В камере же Вильсона, созданной в 1912 г., быстрая заряженная частица оставляет след, который можно наблюдать непосредственно или сфотографировать.
Принцип действия камеры Вильсона основан на конденсации перенасыщенного пара на ионах с образованием капелек воды.
Эти ионы создает вдоль своей траектории движущаяся заряженная частица.
Камера Вильсона представляет собой герметически закрытый сосуд, заполненный парами воды или спирта, близкими к насыщению.
При резком опускании поршня, вызванном уменьшением давления под ним, пар в камере адиабатно расширяется.
Вследствие этого происходит охлаждение, и пар становится перенасыщенным.
Это — неустойчивое состояние пара: он легко конденсируется, если в сосуде появляются центры конденсации.
Центрами конденсации становятся ионы, которые образует в рабочем пространстве камеры пролетевшая частица.
Если частица проникает в камеру сразу после расширения пара, то на ее пути появляются капельки воды.
Эти капельки образуют видимый след пролетевшей частицы — трек.
Затем камера возвращается в исходное состояние, и ионы удаляются электрическим полем.
В зависимости от размеров камеры время восстановления рабочего режима варьируется от нескольких секунд до десятков минут.
Информация, которую дают треки в камере Вильсона, значительно богаче той, которую могут дать счетчики.
По длине трека можно определить энергию частицы, а по числу капелек на единицу длины трека — ее скорость.
Чем длиннее трек частицы, тем больше ее энергия.
А чем больше капелек воды образуется на единицу длины трека, тем меньше ее скорость.
Частицы с большим зарядом оставляют трек большей толщины.
Советские физики П. Л. Капица и Д. В. Скобельцын предложили помещать камеру Вильсона в однородное магнитное поле.
Магнитное поле действует на движущуюся заряженную частицу с определенной силой (силой Лоренца).
Эта сила искривляет траекторию частицы, не изменяя модуля ее скорости.
Трек имеет тем большую кривизну, чем больше заряд частицы и чем меньше ее масса.
По кривизне трека можно определить отношение заряда частицы к ее массе.
Если известна одна из этих величин, то можно вычислить другую.
Например, по заряду частицы и кривизне ее трека можно найти массу частицы.
Пузырьковая камера
В 1952 г. американским ученым Д. Глейзером было предложено использовать для обнаружения треков частиц перегретую жидкость.
В такой жидкости на ионах (центрах парообразования), образующихся при движении быстрой заряженной частицы, появляются пузырьки пара, дающие видимый трек.
Камеры данного типа были названы пузырьковыми.
В исходном состоянии жидкость в камере находится под высоким давлением, предохраняющим ее от закипания, несмотря на то, что температура жидкости несколько выше температуры кипения при атмосферном давлении.
При резком понижении давления жидкость оказывается перегретой, и в течение небольшого времени она будет находиться в неустойчивом состоянии.
Заряженные частицы, пролетающие именно в это время, вызывают появление треков, состоящих из пузырьков пара.
В качестве жидкости используются главным образом жидкий водород и пропан.
Длительность рабочего цикла пузырьковой камеры невелика — около 0,1 с.
Преимущество пузырьковой камеры перед камерой Вильсона обусловлено большей плотностью рабочего вещества.
Пробеги частиц вследствие этого оказываются достаточно короткими, и частицы даже больших энергий застревают в камере.
Это позволяет наблюдать серию последовательных превращений частицы и вызываемые ею реакции.
Треки в камере Вильсона и пузырьковой камере — один из главных источников информации о поведении и свойствах частиц.
Метод толстослойных фотоэмульсий
Для регистрации частиц наряду с камерами Вильсона и пузырьковыми камерами применяются толстослойные фотоэмульсии.
Ионизирующее действие быстрых заряженных частиц на эмульсию фотопластинки позволило французскому физику А. Беккерелю открыть в 1896 г. радиоактивность.
Метод фотоэмульсии был развит советскими физиками Л. В. Мысовским, Г. Б. Ждановым и др.
Фотоэмульсия содержит большое количество микроскопических кристалликов бромида серебра.
Быстрая заряженная частица, пронизывая кристаллик, отрывает электроны от отдельных атомов брома.
Цепочка таких кристалликов образует скрытое изображение.
При проявлении в этих кристалликах восстанавливается металлическое серебро и цепочка зерен серебра образует трек частицы.
По длине и толщине трека можно оценить энергию и массу частицы.
Преимущество фотоэмульсий в том, что время экспозиции может быть сколь угодно большим.
Это позволяет регистрировать редкие явления.
Важно и то, что благодаря большой тормозящей способности фотоэмульсий увеличивается число наблюдаемых интересных реакций между частицами и ядрами.
Экспериментальные методы исследования частиц
Урок 46. Физика 9 класс (ФГОС)
В данный момент вы не можете посмотреть или раздать видеоурок ученикам
Чтобы получить доступ к этому и другим видеоурокам комплекта, вам нужно добавить его в личный кабинет, приобрев в каталоге.
Получите невероятные возможности
Конспект урока «Экспериментальные методы исследования частиц»
Вопрос о составе ядра атома оставался открытым ещё долгое время. Дело в том, что для исследования строения ядра необходимы были устройства, позволяющие как регистрировать отдельные частицы и ядра, так и исследовать их взаимодействия с веществом. Такие приборы называются детекторами. Мы с вами рассмотрим наиболее часто встречающиеся виды детекторов — это дискретные и трековые.
Дискретные детекторы позволяют сосчитать пролетающие частицы и определить их энергию.
А трековые детекторы позволяют наблюдать и фотографировать следы (треки) частиц в рабочем объёме детектора.
С одним из дискретных методов регистрации частиц мы знакомились при рассмотрении опытов Резерфорда по рассеиванию альфа-частиц — это метод сцинтилляций. Суть данного метода такова. На экран наносится тонкий слой сернистого цинка. Если об этот экран ударяется частица, то она вызывает на экране вспышку света, которую можно рассмотреть в лупу. По числу таких вспышек можно, например, подсчитать число альфа-частиц, испускаемых радиоактивным веществом за определённый промежуток времени.
Наиболее простое осуществление этот метод находит в спинтарископе Крукса.
Принцип его работы прост. На кончик иглы помещается крупинка радиоактивного элемента, например, бромистого радия. Если смотреть сквозь лупу, подержав предварительно глаз в темноте, то в разных местах экрана из сернистого цинка можно обнаружить частые вспышки.
β-частицы наблюдать таким методом сложно, так как они, имея малую массу и обладая малой кинетической энергией, вызывают очень слабое свечение экрана.
Но даже регистрация α-частиц методом сцинтилляций не даёт необходимой точности. Дело в том, что результат подсчёта вспышек на экране зависит от остроты зрения учёного — сколько тот сумеет увидеть, столько частиц и зарегистрирует. Невозможным также оказывается и длительное наблюдение, так как глаз очень быстро утомляется.
Ещё одним видом дискретных детекторов является ионизационная камера, предназначенная для измерения уровня ионизирующего излучения. Оно происходит путём измерения уровня ионизации газа в рабочем объёме камеры. Отличительной особенностью ионизационной камеры является сравнительно малая напряжённость электрического поля в газовом промежутке. Однако с помощью ионизационной камеры можно измерить лишь мощность дозы излучения и не более того.
Значительно более совершенным прибором является счётчик Гейгера, изобретённый в 1908 году немецким учёным Гансом Вильгельмом Гейгером.
Прибор состоит из стеклянной трубки, наполненной газом, к внутренним стенкам которой прилегает тонкий металлический цилиндр, являющийся катодом. В качестве анода выступает тонкая металлическая нить, натянутая по оси счётчика. Анод через резистор, обладающий большим сопротивлением (до миллиона Ом), подключается к источнику постоянного высокого напряжения и регистрирующему устройству.
Таким образом, между цилиндром и нитью образуется сильное электрическое поле. Пока газ внутри цилиндра не ионизирован, ток в цепи источника отсутствует. Допустим, что внутрь цилиндра попадает какая-либо частица, способная вызвать ионизацию газа. Тогда в электрическом поле образуется некоторое количество электрон-ионных пар, которые начинают двигаться к соответствующим электродам. Если напряжённость электрического поля достаточно велика, то образовавшиеся электроны также получают способность к ионизации атомов газа, образуя новое поколение ионов и электронов, которые также могут принять участие в ионизации и так далее. В результате в трубке образуется «электронно-ионная лавина» из-за которой в цепи и на сопротивлении происходит кратковременное и резкое возрастание силы тока. При этом на сопротивлении образуется импульс напряжения, который и регистрируется специальным устройством. Однако в момент появления импульса тока на сопротивлении происходит большое падение напряжения и, как следствие, резко уменьшается напряжение между катодом и анодом — настолько, что разряд прекращается и счётчик вновь готов к работе. Так можно точно подсчитывать частицы, пролетающие в данном месте и в данном направлении.
Счётчик Гейгера в основном применяется для регистрации β-излучения, но существуют модели, пригодные и для регистрации γ-квантов.
Из преимуществ счётчика Гейгера отметим высокую скорость регистрации — порядка десяти тысяч частиц в секунду. А эффективность счётчика при регистрации электронов составляет 100 %.
Но счётчик Гейгера имеет и недостатки. Так, эффективность регистрации гамма-квантов составляет всего около одного процента. А регистрация тяжёлых частиц затруднена, так как сложно сделать в счётчике достаточно тонкое “окошко”, прозрачное для этих частиц. Кроме того, прибор позволяет регистрировать только факт пролёта через него частицы.
Намного большие возможности для изучения микромира предоставляет камера Вильсона — прибор, изобретённый в тысяча девятьсот двенадцатом году шотландским физиком Чарлзом Вильсоном.
Камера Вильсона состоит из цилиндрического сосуда, верхние стенки которого сделаны из прозрачного материала. Внутри цилиндра находится подвижный поршень. Камера содержит насыщенные пары воды или спирта. При быстром опускании поршня в камере образуется пересыщенный пар. В обычных условиях это бы вызвало появление тумана, но в камере Вильсона этого не происходит, так как воздух в ней предварительно очищают от так называемых ядер конденсации (это пылинки, ионы и прочее).
Изучаемые частицы впускаются в камеру через тонкое окошко (хотя иногда источник частиц помещается непосредственно в камеру). Эти частицы, пролетая через камеру, создают на своём пути ионы. Эти ионы становятся центрами конденсации, на которых водяной пар собирается в виде маленьких капелек. Вдоль всего пути частицы возникает тонкий след из капелек воды — трек, который и даёт изображение этого пути. Но тепловое движение молекул быстро размывает трек частиц, и траектории частиц видны отчётливо лишь около одной десятой секунды, что, однако, достаточно для фотографирования.
Вид трека на фотоснимке часто позволяет судить о природе частицы и величине её энергии. Так, α-частицы оставляют сравнительно толстый сплошной след, протоны — более тонкий, а электроны — пунктирный.
Советские физики Пётр Леонидович Капица и Дмитрий Владимирович Скобельцын предложили размещать камеру в магнитном поле, под действием которого траектории частиц искривляются в ту или иную сторону в зависимости от знака заряда. По радиусу кривизны траектории и интенсивности треков можно определить энергию и массу частицы.
В своё время Резерфорд назвал камеру Вильсона «самым оригинальным и изумительным инструментом в истории науки».
Одной из разновидностей камеры Вильсона является пузырьковая камера, изобретённая в тысяча девятьсот пятьдесят втором году Дональдом Глазером. Принцип её действия схож с действием камеры Вильсона. Только вместо пересыщенного пара в ней используется перегретая жидкость, то есть жидкость, нагретая выше температуры кипения. Принцип работы камеры следующий. Камера заполнена жидкостью, которая находится в состоянии, близком к вскипанию. При резком уменьшении давления жидкость становится перегретой. И если в этом состоянии в камеру попадёт заряженная частица, то её траектория будет отмечена цепочкой пузырьков пара, поскольку образовавшиеся в жидкости ионы служат центрами парообразования, и может быть сфотографирована.
Из преимуществ пузырьковой камеры перед камерой Вильсона выделим большую плотностью рабочего вещества, из-за чего частица теряет больше энергии, чем в газе. Поэтому частицы, обладающие большой энергией, застревают в камере. Это позволяет гораздо точнее определить направление движения частицы и её энергию, а также наблюдать серию последовательных превращений частицы и вызываемые ею реакции.
Ещё одним трековым детектором является искровая камера. Она представляет собой набор параллельных проводящих пластин, разделённых газом и электрически изолированных друг от друга. При пролёте частицы вдоль её траектории проскакивают искры, создавая огненный трек. При этом искры не только хорошо видны, но и слышны.
В 1925 году русский и советский физик Лев Владимирович Мысовский изобрёл метод регистрации заряженных частиц с использованием толстослойных фотоэмульсий.
Суть метода достаточно проста. Заряженные частицы, проходящие через фотоэмульсию, вызывают распад молекул бромистого серебра на ионы серебра и брома. Цепочка модифицированных таким образом кристалликов бромистого серебра образует скрытое изображение. При проявлении в этих кристалликах восстанавливается металлическое серебро и образуется трек частицы, по длине и толщине которого можно судить о массе частицы и её энергии.
Для регистрации частиц, движущихся с огромными скоростями, используют «эмульсионную камеру», которая представляет собой стопку толстых фотоэмульсий. Их укладывают в десятки и сотни слоёв, а затем, благодаря маркировке последовательности, вычисляют траектории прошедших через камеру частиц.
Главным преимуществом метода толстослойных фотоэмульсий, помимо простоты применения, является то, что он даёт неисчезающий след частицы, который затем может быть тщательно изучен. Это привело к широкому применению данного метода при исследовании новых элементарных частиц.